Материалы сайта
Это интересно
Элементы Специальной Теории Относительности
9 Подставим в (2.10) выражение для х' из (2.9) и, произведя алгебраические выкладки, подучим: [pic]. (2.11) Аналогично, исходя из (2.9), и, подставив в него величину из (2.10), получим: [pic]. (2.12) Вдоль осей координат и аппликат скорость относительного движения систем отсчета равна нулю. Кроме того, мы выбрали системы координат так, что их оси абсцисс совпадают, а оси ординат и аппликат соответственно параллельны. В этом частном случае ордината и аппликата некоторой точки М будет иметь соответственно одинаковые значения во всех системах отсчёта: Y’=Y , Z’=Z (2.13) Соотношения (2.9) - (2.13) представляют собой релятивистские преобразования координат и времени. Эти преобразования получены для частного случая относительного движения инерциальных систем отсчёта, поэтому их называют частными преобразованиями Лоренца.Отметим некоторые особенности этих преобразований. 1. Преобразования Лоренца - это преобразования не только координат, но и времени. Время при переходе от одной системы отсчета к другой преобразуется подобно пространственной координате. Время в СТО играет роль четвертой координаты события наряду с тремя пространственными координатами. В преобразованиях Лоренца пространственные координаты и время тесно переплетены и время невозможно отделить от пространственных координат. Если в механике Ньютона пространство существует само по себе, независимо от времени, а время - само по себе, независимо от пространства, то в СТО пространство и время представляют собой единое многообразие; оно называется пространством-временем. 2. Формулы преобразования для штрихованных величин отличается от формул для не штрихованных величин только знаком скорости. Это соответствует физическому равноправию обеих систем отсчёта согласно первому постулату Эйнштейна. 3. Перейдя в формулах Лоренца к пределу [pic]0 , получим формулы преобразования Галилея: [pic], [pic], [pic], [pic]. [pic], [pic] , [pic],[pic]. (2.14)
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22